充电法的基本原理

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  当对具有自然或人工露头的良导地质体进行充电时,实质上扫数地质体就相当于一个大电极,若良导地质体的电阻率远幼于围岩电阻率,咱们便可能雷同地把它作为是理思导体。理想导体充电后,在导体里面并不映现电压降,导体的轮廓骨子上就是一个等位面,电流垂直于导体皮相流出后,便造成了围岩中的充电电场。懂得,当不缅怀地面对电场漫衍的感染时,则离导体越近,等位面的形状与导体外观的心情越仿佛;在距导体较远的地方,等位面的姿态便逐渐趋于球形。可见,理念充电电场的空间分散将厉重取决于导体的神情、大小、产状及埋深,而与充电点的职位无关。

  本地质体不行被视为理念导体(即不等位体)时,充电电场的空间散布将随充电点声誉的各异而有较大的转化。因而,充电法也因而地质用具与围岩间导电性的差距为基本(而且恳求这种差异一定充沛大),颠末探讨充电电场的空间漫衍来解决相合地申斥题的一类电法测量方法。

  下面,我们们以三轴椭球状理思导体为例来论说一下充电电场的空间分布。设椭球体的三个半轴长度分辨为α、b、c,明白,当αb=c时,可犹如当作圆柱状体;当α=bc时,可相像算作脉状体;当α=b=c时,则为球体。图4-2为充电椭球体上沿例外方位剖面所企图的电位及电位梯度剖面曲线(a)表现在直立薄脉上主横剖面充电电场的空间散布,正在脉顶正上方对应着电位的极大值,电位曲线左、右对称。电位梯度弧线反对称于原点,在模子左侧暴露极大值,右侧体现极小值,充电模子上方展示电位梯度弧线(b)体现正在程度薄脉上主纵剖面充电电场的空间漫衍,模子上方外示平坦的电位极大值,模型两侧电位弧线急剧消沉,弧线形式依然呈安排对称。电位梯度弧线在模型上方表现零值,左端为极大值,右端为极幼值。图4-2(c)呈现倾斜薄脉上电位梯度弧线的零值点均向模型倾斜主意位移。在模子主意一侧电位弧线变缓,电位梯度曲线的极值幅度较幼;在反方针一侧,电位曲线变陡,电位梯度曲线的极值较大。

  不难明晰,当充电模子为理想充电球体时,则主剖面上的电位及电位梯度弧线的形势将不再随剖面的方位而变换。这时,电位等值线的平面分布将为一簇静心圆。可见球形导体的充电场和点电流源的电场极为相似,越发当球体周围不大或埋藏较深时,单凭电位或电位梯度曲线的异常特质,很难将它与点电流源的分外个性诀别开来。从这个意义上来谈,充电法用来追踪或圈定有明明走向的良导体更为有利。

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